https://www.happycampus.co.jp/docs/963584058917@hc07/tags/%E5%A4%89%E5%8C%96/ spicyさんのタグ“変化”の資料 ja-JP happycampus rss generator https://www.happycampus.co.jp cs@happycampus.co.jp cs@happycampus.co.jp Copyrightⓒ 2002-2026 AgentSoft Co., Ltd. All rights reserved Wed, 26 Dec 2007 17:29:11 +0900

生成演算子と消滅演算子 交換関係こそが全て。 もちろん私の本心ではないが。 前置き 　以前、粒子性を表すのに調和振動子の論理が応用できそうだという話をした。　そのための準備として調和振動子についての理論構造をもっと詳しく調べておこう。　これ]]> Wed, 26 Dec 2007 17:27:13 +0900

量子数の意味 やはり世界はそれほど単純ではないよな。 磁気量子数 　今回のテーマは、以前に「 原子の構造 」で計算した波動関数の中からどうやって角運動量についての情報を取り出すかということである。　そのために演算子を極座標で書き直しておく方]]> Wed, 26 Dec 2007 17:25:11 +0900

調和振動子 軽い気持ちで書き始めたのだが、つい長くなってしまった。 目的 　「時間に依存しない方程式」の形を学んだばかりでもあるし、慣れるために簡単な例を紹介しておこう。　前に、微分方程式の解には離散的なエネルギー値だけが許される場合がある]]> Wed, 26 Dec 2007 15:33:31 +0900

共変微分 計算が丁寧なのは親切心からじゃない。 ただ自分が気になるからだ。 リーマン幾何学 　これからリーマン幾何学の勉強を始めよう。　一般相対性理論に使うための、ごく初歩的なところだけを説明する予定だ。　これから話すことが全て理解できたと]]> Wed, 26 Dec 2007 15:32:11 +0900

４次元の演算子 ラプラシアンの４次元拡張 あと一歩 　ここまでテンソル解析の一般論を話して来た。　思ったより少々長い道のりになってしまったが、それもこれも、電磁気学を共変形式で書き表したいという目的の為である。　あと一歩でそこへたどり着く。]]> Wed, 26 Dec 2007 15:30:37 +0900

相対論はなぜ生れたか？ 電磁気学にはすでにヒントが隠されていた。 アインシュタインが初めじゃない 　相対性理論と聞けば、多くの人がアインシュタインを思い浮かべる。　私もそうだ。　その理論のほとんどを彼一人で完成させたためである。　しかし彼が]]> Wed, 26 Dec 2007 14:05:26 +0900

２成分・２相平衡の例 化学に近い物理。 状況の説明 　２種類の分子が混じった液体を考える。　水とアルコールの混合液はかなり身近な例だろう。　いや、化学的に身近だという意味で言ったのだ。　私は酒類は飲まない。 　この混合液（水割り？）を真空]]> Wed, 26 Dec 2007 14:04:53 +0900

現象の進む方向 エントロピー増大はただの標語じゃない。 応用がある。 孤立系 　前にエントロピー増大の話をしたが、これは という関係に d'Q = 0 という断熱の条件を代入する事で得られたのであり、 断熱系で不可逆過程が起こるときだけに]]> Wed, 26 Dec 2007 14:04:14 +0900

熱力学関数 熱力学がこんなに美しかったなんて。 ヘルムホルツの自由エネルギー 　定圧変化において d'Q と同じ意味を持つ状態量がエンタルピー H であった。　また断熱変化において d'W と同じ意味を持つ状態量は内部エネルギー U であっ]]> Wed, 26 Dec 2007 14:03:42 +0900

不可逆過程 熱力学の第２法則 経験則 　「一度冷めてしまったお湯は勝手に熱くはならない」 　当たり前に思うことかも知れないが、これは熱についての重要な経験則である。　なぜ熱はいつも温度の高い方から低い方へ流れるのだろう。 　いや、すまない]]> Wed, 26 Dec 2007 11:35:08 +0900

ひもが波打つ理由 　今回はごく初歩のニュートン力学の方法によって、波の式を導いてみよう。　解析力学の手法は使わないことにする。　いきなり解析力学の手法を紹介してしまうと、「波の式というのは解析力学のテクニックを使わないと簡単には求められない]]> Wed, 26 Dec 2007 11:34:10 +0900

つじつま合わせ なぜ L = T - V なのか。 質点を操るルール作り 　前回はラグランジアンがいかにも人為的な量だというところまで話した。　では次に、ラグランジアンをどのように定めればニュートン力学に従う質点の運動と同じものを作り出すこ]]> Wed, 26 Dec 2007 10:09:15 +0900

マクスウェル方程式の概観 君はこれでマクスウェル方程式の殆んどを理解したも同然だ！ ・・・言い過ぎかな？ 弁解 　前に書いた方針の中で私は、マクスウェルの方程式から議論を出発するのではなく、基本的な事柄の解説から始めて、最終的にマクスウェル]]> Mon, 24 Dec 2007 17:23:42 +0900

単位系改造計画 これからは「コスモ単位系」を使いましょう。(笑) 面倒くさい物理定数を全て１にするような単位系を導入しよう 　物理には色々な定数が出てきて計算が面倒だと思ったことはないだろうか？　多分、あると思うのだ｡　いっそのこと「メート]]> Mon, 24 Dec 2007 17:22:57 +0900

運動エネルギーが合わない よく知っている公式でも使えない状況もある。 質問 　速度 v で進む船に乗っている人が、質量 m のおもりを持っているとします。　岸辺からおもりを見れば、すでに (1/2)mv2 の運動エネルギーを持っています。 ]]> Mon, 24 Dec 2007 17:20:18 +0900

角運動量の保存法則 物体の回転というものが、 この宇宙で特別な意味を持っていると考えなくていい。 角運動量保存の正体 　1999年秋頃に、動きにごまかしのないリアルな巨大ロボットの格闘ゲームを作ろうと思い立った。　重心移動などをコントロール]]> Mon, 24 Dec 2007 17:19:41 +0900

回転に関する物理量 すでに出てきた量を元に新しい概念を作る。 力のモーメント 　前回の話から、中心から離れているほど物体を回転させるのに効率が良いという事が分かる。　しかし「効率が良い」とはあいまいな表現だ。　何かしっかりとした定義が欲しい]]> Mon, 24 Dec 2007 17:19:04 +0900

これは基本法則ではない エネルギー保存則は「ニュートンの運動方程式」から導ける！ まずは簡単な説明から 　高校で暗記させられる有名な公式がある。 　この式が何を意味するのか解釈を与えるのは難しいが、高校程度の単純な問題を解くには憶えている]]> Mon, 24 Dec 2007 17:18:34 +0900

力は本当に運動量の交換か？ 動いてないのに力を感じるのは変じゃないか 　初めの方で「力とは運動量を交換する現象である」と書いたが、本当にそう言い切れるだろうかと気になり始めたのでこれを書くことにした。　違うのではないかと思わせる現象が日常に]]> Mon, 24 Dec 2007 17:18:03 +0900

力とは何か？ 　力学は、簡単だ。　要は、止まっている物体はいつまでも止まっている。　動いている物体は、摩擦などがなければいつまでも同じ速度で動いている。　これが慣性の法則。 　止まっている物体は力を与えられると動く。　動いている物体は、力]]>